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链表插入删除操作(单链表,双链表)

在p后插入s在p后插入s在p后插入ss->next = p->next;p->next=s;删除s删除s删除sp->next = s->next;free(s);在p后插入s在p后插入s在p后插入ss->next = p->next;s->prior = p;p->next =s;s->next->prior =s;删除s删除s删除ss->prior->next = s->next;s-&.

2020-10-26 18:57:55

数据结构:堆排序

堆:满足上大下小(大根堆),或下大上小的(小根堆)完全二叉树初始建堆步骤一:可按层直接填充初始建堆步骤二:将一棵普通的完全二叉树调整为堆【因为叶子节点已是堆,从最后一个非叶子节点开始调整】堆的调整:3号:65满足堆条件,无需调整2号:38不满足:     将38所在的树调整成堆1号:49不满足:     将49所在的树调整成堆先将38所在的树调整成堆先将49所在的树调整成堆...

2020-10-24 14:21:22

二项分布&泊松分布&泊松过程&指数分布

二项分布&泊松分布&泊松过程&指数分布过程:事物发展所经过的程序(processes)-分布期望方差B(n,P)Cnkpk(1−p)n−kC _ { n } ^ { k}p^k(1-p)^{n-k}Cnk​pk(1−p)n−knpnp(1-p)P(λ)λke−λk!\frac{ λ^ke^{-λ}}{k!}k!λke−λ​λλ指数分布E(λ)λe−λx(x>=0),0(x<0) λe^{-λx}(x>=0),0(

2020-10-24 08:57:29

工程流体力学笔记暂记11(积分形式的能量方程)

第三项中包括 内能,动能,位势能流入面cs1 流出面cs2上所作的功又称为推动功两个推动功的差就是热力学中所说的流动功将压力功轴功带入到输入功率当中 将二重积分合并 从新整理能量方程最后一个式子中封闭曲面的积分表示单位质量流体的压强势能 内能 动能 位势能其中压强势能+内能对应者热力学当中的焓 单位质量流体所具有的焓对方程进行简化对于一维流动 因为只有一个进口与出口 所以对封闭曲面的积分就可以去掉了*并且由于稳定流动 所以控制体的能量不随时间发生变化 原始方程的右端可以消除轴功加上静

2020-10-24 08:54:37

工程流体力学笔记暂记10(动量矩方程)

刚体的动量矩方程可由 刚体的动量方程两端叉乘r得到水平射流问题假设入口面为3截面出口面为1 2截面出口速度v1 v2 是未知的为了研究方便 ** ** 建立xoy坐标系 其中x 与挡板垂直y与挡板相平行假设流体作用在平板上的合力到水平中心处距离为e 则需要确定e的长度射流问题 各个表面都为大气压只有挡板所在的表面对流体会有一个支撑力这个值成力就是我们要求的合力首先建立3点和1点的伯努利方程由于3 1点在统一平面z1 z3相等同时3 1 都在自由页面上 p

2020-10-24 08:54:23

工程流体力学笔记暂记9(伯努利方程在工程中的应用)

小孔流出问题 可将液面A视作不变Pa=pb=大气压强

2020-10-24 08:53:54

二叉树的(先序)遍历&树的(先序)遍历&图的(深度优先)遍历-三种先序遍历

二叉树的(先序)遍历void r(BTNode *p){ if(p!=NULL) {visit(p); r(p->Lchild); r(p->Rchild); }}树的(先序)遍历/*树的链式(孩子链表法)存储结构*/typedef struct Branch{int Cid;Branch *next;} Branch;typedef struct Branch{int data;Branch *first;} TNode;void r

2020-10-24 08:52:47

二叉树的线索化

前驱或者后继指的是深度优先遍历序列中的顺序在一般的遍历中(深度优先遍历和层次遍历)需要用栈或队列保存父节点的信息而二叉树的线索化(给出一条直接指向其前驱或者后继的路径)是将空指针指向其所在节点在遍历序列中前驱(左空指针)或者后继(右空指针)中序线索化(最常见)底部的是空分支(指针=NULL)遍历序列的头尾没有前驱或者后继,所以还存在两个空指针线索二叉树的存储结构:typedef struct BTNode{int data; BTNode* LChild; BTNode* RChild;}

2020-10-24 08:50:19

概率论与数理统计中的独立(独立 独立同分布 不相关)-与-期望,方差,切比雪夫不等式 ≥ε≤

关键词:独立 独立同分布 不相关独立:P(A*B)=P(A)*P(B)二维:pij=pi⋅∗p⋅jp_{ij}=p_{i·}*p_{·j}pij​=pi⋅​∗p⋅j​(独立与相容:互不相融 AB=Φ )#mermaid-svg-kO8QXFBdScEgocEy .label{font-family:'trebuchet ms', verdana, arial;font-family:var(--mermaid-font-family);fill:#333;color:#333}#mermaid-sv

2020-10-21 20:06:03

χ^2分布,t分布,F分布的表达式

对于N(0,1)标准正太分布总体的抽样分布χ^2分布,t分布,f分布χ^2分布:χ2(n)=X12+X22+……+Xn2χ^2(n)=X_1^2+X_2^2+……+X_n^2χ2(n)=X12​+X22​+……+Xn2​t分布t(n)=XY/nt(n)=\frac{X}{\sqrt{Y/n}}t(n)=Y/n​X​f分布F(m,n)=Y1/mY2/nF(m,n)=\frac{ Y_1/m}{Y_2/n}F(m,n)=Y2​/nY1​/m​伽马函数-利用偶函数性质与换元-正态分布对普通正态总

2020-10-21 12:47:23

一般的n阶范德蒙行列式计算的两个主要步骤

一列(行)化为零→按列(行)提取公因式一列(行)化为零 \rightarrow 按列(行)提取公因式一列(行)化为零→按列(行)提取公因式Dn=∣111x1x2x3x12x22x32∣D_n=\left|\begin{array}{cccc} 1& 1 &1 \\ x_1&{ x_2}&{ x_3}\\ { x_1}^{2}&{ x_2}^{2}&{ x_3}^{2}\\ \end{array}\right| Dn​=∣∣∣∣∣∣​1x1​x1

2020-10-21 12:36:39

Prime c实现 & 边的归并记录数组

#include<stdio.h>#include<string.h> #include<stdlib.h>#define INFINITY 2020;typedef struct closedge //保存链接边的辅助的类型{ int adjvex;/*边所依附的两个定点*/ int lowcost;/*边的权值,当值为0时表示已经归并到了树中*/} closedge;typedef struct MSTEdge //边类型{ int vex1

2020-10-20 10:18:53

二叉排序树与插入删除操作

二叉排序树;插入的三种情况;插入第三种情况的两种方法:这里有第二种常用的方法;为了保持二叉排序树的结构(中序遍历后由小到大),有两种思路,一种就是从要删除结点的左子树中选取最大的结点进行替代之,另一种就是从要删除的结点的右子树中选取最小的结点替代之。我用#CSDN#这个app发现了有技术含量的博客,小伙伴们求同去《详解二叉排序树》, 一起来围观吧 https://blog.csdn.net/CCSUXWZ/article/details/75269097?utm_source=app...

2020-10-03 14:53:41

B-树暂记

B-树的建立、插入和删除结点的过程

2020-10-19 19:58:34

工程流体力学笔记暂记8(伯努利方程的推导)

伯努利方程是能量守恒与转化定律在流体力学中的体现有广泛的应用推导:侧面与Z方向的夹角为ceita由于DZ非常小 所以及侧面的压强为p+0.5dp略去高阶小项可化为压强的全微分重力场中的理想流体的定常流动 在微元流管 微元流管的极限为流线对于这一方程 当位置不变(dz为零)dp dv异号 即速度增加 压强减小令一方面 当速度保持不变(dv为零)dp dz 也是异号以上就是 理想流体一维定常流动的运动微分方程对其进行积分就得到了广义伯努利方程A 方程表示的是物理意义B 方程表示的是

2020-10-18 18:03:16

工程流体力学笔记暂记7(动量方程)

积分形式的动量方程其为动量定理的表达形式对于一般刚体有高中所学的牛顿第二定律但对于流体还有流入流出流体所携带的动量定常流动的性质不随时间变化(注意:牛顿第二定律仅适用于惯性坐标系)对于定常 多进出口系统 积分可写为求和动量方程的应用以弯曲管道为例子看看如何求解1 选控制体 包括流入面流出面以及管壁的侧面所包围的体积2 建立坐标系 并在该坐标系中假设受力方向 一般情况下假设在x y方向的受力分别与坐标系的正方向保持一致3 做受力分析 分析质量力 表面力4 将力带入方程求

2020-10-18 18:02:57

数列递推形式的极限&正定,负定,不定与形式导数

数列递推形式的极限&正定,负定,不定与形式导数数列的递推形式的极限:递推函数单调增,数列单调A=(abcd)A=\left( \begin{array} { l l } { a } & { b } \\ { c } & { d} \end{array}\right)A=(ac​bd​)二次型(x,y)(abcd)(xy)的“形式导数”(abcd)(xy)二次型 \quad (x,y)\left( \begin{array} { l l } { a } & { b }

2020-10-16 18:34:08

工程流体力学笔记暂记6(质量连续方程(微分形式的))

连续方程的微分形式第一行第二个式子为矢量形式的积分方程定常流体的密度不随时间变化不可压流体密度为常数例题

2020-10-15 10:48:51

工程流体力学笔记暂记5(质量连续方程(积分形式的))

质量守恒原理:连续方程是质量连续方程的简称是质量守恒原理在流体力学中的应用连续方程有积分形式和微分形式两种怎样描述三者流量一般可以对应体积流量和质量流量两种过流断面 有效截面对某一控制体 最大截面为虚线 流入面为cs1 流出面为cs2对其进行单位时间的分析红线为流线 在流入取小da单位时间的增量相当于质量的变换率因为所观察的是一个空间位置而非空间中的质点所以物质倒数 只与当地导数有关 其全微分可写为对时间t的偏微分因为流量v点乘小面积da有多种表达方式 所以连续方

2020-10-15 10:45:13

工程流体力学笔记暂记4(流体运动的基本概念:流管+系统与控制体)

流管源流是微元留观内的流体 由于截面无穷小 统一截面参数相同而总流则用平均值转化红线为系统 蓝线为控制体

2020-10-15 10:34:42

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